Здесь показаны различия между двумя версиями данной страницы.
Последняя версия Следующая версия справа и слева | |||
subjects:termeh:statics:аксиомы_статики [2013/04/03 20:20] ¶ создано |
subjects:termeh:statics:аксиомы_статики [2013/04/03 20:22] ¶ |
||
---|---|---|---|
Строка 95: | Строка 95: | ||
===== Примечания: ===== | ===== Примечания: ===== | ||
- | - Аксиома 1 справедлива только для частного случая ТТ – материальной точки. | + | * Аксиома 1 справедлива только для частного случая ТТ – материальной точки. |
- | - На основании следствия из аксиомы 3 сила в ТМ является //не точечным, а скользящим// вектором, поэтому на практике точка ТТ, к которой приложена сила, может совпадать как с началом, так и с концом этого вектора. | + | * На основании следствия из аксиомы 3 сила в ТМ является //не точечным, а скользящим// вектором, поэтому на практике точка ТТ, к которой приложена сила, может совпадать как с началом, так и с концом этого вектора. |
- | - С помощью аксиомы 4 можно выполнить и обратную операцию: разложить силу на две составляющие по двум заранее выбранным направлениям. | + | * С помощью аксиомы 4 можно выполнить и обратную операцию: разложить силу на две составляющие по двум заранее выбранным направлениям. |
- | - Здесь и далее, если это не вызывает недоразумения, мы применяем обычное начертание шрифта для обозначения как модуля вектора силы, так и его величины: $\vec{Р}=\pm |\vec{Р}|$. | + | * Здесь и далее, если это не вызывает недоразумения, мы применяем обычное начертание шрифта для обозначения как модуля вектора силы, так и его величины: $\vec{Р}=\pm |\vec{Р}|$. |